并不存在的口水，继续起了对陆光达的安利：
“陆主任，您说的层子我不太了解，不过中子内部一定存在有更小的模型，我个人认为应该可以视作一个定论。”
随后他顿了顿，继续拿起笔写了起来：
“陆主任，根据Yang-Mills理论，电磁力对应U(1)群，弱相互作用力对应SU(2)群，强相互作用力对应SU(3)群，这点您应该了解吧？”
陆光达点了点头。
Yang-Mills理论。
这他怎么可能不懂呢？
毕竟这个理论的命名者之一，便是他的至交好友啊
徐云对于陆光达的回答并不意外，因此很快便继续写道：
“自由费米子场的拉氏密度是L=ψ(iγuum)ψ，根据Yang-Mills理论，若拉氏密度在SU(n)定域规范不变，则需引入规范场。
“此时空间导数变成协变导数，也就是Du=uigTaAua。”
“接着写出颜色空间的D分量Duij=δijuigTijaAua，Du只需满足：(Duψ)′=UDuψ(uigTaAu′a)ψ′=U(uigTaAua)ψ可以得到规范场动能项”
数分钟后。
徐云最终写下了一个非阿贝尔规范场的场强张量：
Fuva=uAvavAva+gfabcAubAvc。
陆光达下意识皱起了眉头。
徐云这是想干什么？
写生成元矩阵？
但陆光达皱着的眉头持续没多久，鼻翼中便发出了一道轻咦：
“唔？”
只见在他面前。
徐云将这个场强张量代入了一个基函数正是1-的秩旋量，将三维各向同谐振子的哈密顿量写成了另一个形式。
众所周知。
由于SU(3)群的Y和T3都是对角的，因此SU(3)不可约表示空间的基矢量应当被它们两的本征值t3，y所区分。
正如同SU(2)不可约表示的带点线段方法，SU(3)的表示可以用t3y平面的有限网格所表示。
在这个过程中，会有三个升降算符起到三种不同的作用：
T+使得态的t3加一而保持y不变。
U+使得态的t3减1/2而使y值加一。
V+使得态的t3加1/2而使y值加一。
如果在这个基础上绘制一个六边形，那么具有最大本征值的态一定在最外层，此点的态唯一。
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